光照射在固体材料上会使其中的电子形成两类激发：电子-空穴的对激发，称为激子；电子的集体振荡，称为等离激元。等离激元有较多奇特的应用，例如，等离激元通过与光耦合形成图1所示的极化激元（Surface plasmon polariton, SPP），在电路中进行能量和信号的传输。理想情况下，等离激元有着易于激发且不易衰减的特性。在传统材料如金、银等金属中，由于强烈的朗道阻尼效应和等离激元与声子散射作用，等离激元有着较低的空间限域性与极高的传播损失率。这些问题使等离激元在电子信息、催化能源及生物技术等方面的应用均受到限制。因此，制备和发现性能优异的量子材料，使其具有良好的等离激元特性成为材料应用领域的重要研究方向。
　　二维材料是实现这一目标的理想平台，在二维材料中，由于等离激元被限制在一个平面内，其衰减得到较大的抑制。石墨烯作为的二维材料的典型代表，已成为热门的等离激元材料。然而，作为半金属，石墨烯中载流子浓度较低，因此其等离激元的频率远低于常见的可见光区。其他的二维材料，也多为半金属型（如硅烯和二硒化钛）或半导体型（如氮化硼和二硫化钼），因而无法弥补载流子浓度低这一缺陷。因此，寻找合适的二维金属材料，不仅可以产生低衰减率的等离激元，而且可以与可见光进行耦合，在集成光子学器件中有着重要的应用。硼烯是一种新型二维材料，其独特之处在于其本征的金属性，预示着硼烯是较有希望的等离激元材料。
　　近日，中国科学院物理研究所/北京凝聚态物理国家研究中心表面物理国家重点实验室SF10组博士后廉超（现为美国得克萨斯大学奥斯汀分校博士后）和博士生胡史奇（论文共同第一作者），以及已毕业的博士张进程才，在研究员孟胜的指导下，与北京师范大学教授袁喆、北京计算科学中心教授高世武合作，通过第一性原理含时密度泛函模拟，计算了实验上合成的β12型硼烯中的奇异的等离激元特性（图2、3）。
　　研究表明，相比于石墨烯和黑磷等材料，硼烯在保持二维材料较强的光与材料相互作用的同时，由于其金属特性以及特殊的狄拉克能带结构，它在电子浓度、等离激元频域等方面有优异的等离激元性能。研究发现硼烯中存在两类载流子：中心在X点的一维电子气、中心在Y点的二维电子气（图4）。两种载流子分别对应了硼烯等离激元的两个分支：二维电子气形成了各向均匀的高能量分支，而一维电子气则形成了各向异性的低能量分支。这两种模式有着涵盖太赫兹到紫外波段广泛的频率范围，因此可与可见光实现充分耦合。同时，两支等离激元具有和石墨烯等离激元同样的低衰减率（图3）。
　　硼烯等离激元的低能量分支仅在Γ-X方向形成和传播。不同于以往一维结构的等离激元，这一发现意味着在二维结构中依然可以存在单向传输的一维等离激元模式。更深入的电子结构分析证明了这个一维模式源自于硼烯独特的电子结构，并且由硼烯中狄拉克电子的带内跃迁所贡献。研究表明，二维硼烯中存在着更丰富的光与物质的相互作用图像，二维、一维电子气与狄拉克电子气集体激发的相互作用是导致奇异量子等离激元出现的重要原因，这也赋予其低损耗、宽频域和高定向等优良特性。这一发现拓展了以石墨烯为代表的二维材料等离激元这一研究领域，为丰富等离激元光子学材料提供了新思路。
　　相关成果发表在《物理通讯快报》上。研究工作得到科技部重点研发计划和国家自然科学基金委员会的资助。
　　图1.等离激元极化激元在材料中产生和传播的示意图
　　图2.（a）β12型硼烯晶格结构以及布里渊区；（b）β12型硼烯等离激元沿Γ-X 与Γ-Y方向的色散关系。图中展示了低能模式（LE）、高能模式（HE），和石墨烯中的等离激元
　　图3.（a）β12型硼烯等离激元限域能力λair/λp随能量的变化；（b）β12型硼烯等离激元传播损失率Re[q]/Im[q]随能量的变化
　　图4.（a）β12型硼烯三维能带结构；（b）β12型硼烯布里渊区电子气分布；（c）β12型硼烯电子气带内跃迁分布